Дисковый источник. 
Надзор и контроль в сфере безопасности. 
Радиационная защита

Получим выражения для поля излучения дискового источника, который является поверхностным источником. Будем рассматривать дисковый источ;

| фотон'.

ник без самопоглощсния с поверхностной мощностью q_s ——₂—, которая равномерно распределена, но его поверхности. Сначала получим выражение для плотносги потока в т. Р, которая находится над центром источника (рис. 9.10), без учета рассеянного в защите излучения. Если каждый элемент поверхности источника является изотропным излучателем, то плотность потока в т. Р | за слоем защиты толщиной d от кольцевого элемента источника с радиусом г и шириной dr определяется выражением.

Рис. 9.10. К выводу поля излучения дискового источника

Чтобы получить плотность потока от всего источника, необходимо проиите- 1рировагь выражение (9.22) но г от 0 до R

где учтено, что cos0 = a/yjcr + г². Сделаем в (9.23) замену переменных и = Хс/Ja² + г²1а, тогда получим.

где 0₍₎ = arctg. Интегрирование в (9.24) проведем следующим образом Р ОО 00.

| =| - | .В результате получим, а а р

где Е.(х) — Г ^6ХР ^ ciy — интегральная показательная функция первого рода.

^Jv У

(Е_х(х) = -Ei (-x)), ее значения для х 10 значения ?,(х) с погрешностью менее 0,2% можно рассчитать по формуле.

Если защита отсутствует (d — 0), то из (9.23) легко получить.

А теперь учтем рассеянное излучение, возникающее в защите, с помощью ФН, который представим по формуле Тейлора. Тогда выражение (9.22) для </ф, запишется в виде.

где, как и у линейного источника, Е, = Е (1 + а,); Е₂ = Е (1 + а₂). После замены переменных и интегрирования получим.

Если R —> оо, что соответствует источнику в виде бесконечной пластины, то выражения для плотности потока имеют вид:

• с учетом защиты, но без учета рассеянного излучения

• с учетом защиты и рассеянного излучения

В заключение этого раздела запишем без вывода выражения для плотности потока в т. Р₂ (см. рис. 9.10):

• в отсутствие защиты [4].

• с учетом защиты, но без учета рассеянного излучения

Значения функции Sc/j в графическом и табличном виде имеются в [1,4, 8]), а ее вывод дан в [4];

• с учетом защиты и рассеянного излучения плотность потока в т. Р₂ можно записать следующим образом

где ф" надо вычислять по формуле (9.306), а Х₍ = Х (1 + а₍), А_/-, а. — коэффициенты в формуле Тейлора для ФН.

Отметим, что выражение (9.30в) было записано с учетом «полезного» свойства формулы Тейлора. Представление ФН по этой формуле позволяет учесть возникающее в защите рассеянное излучение, «не испортив» вида функций, описывающих поле излучения источников различных геометрических форм без учета рассеянного излучения. Надо лишь умножить соответствующую функцию для поля излучения на А_х и А₀ и перейти от I к.

X, =Х (1 + а,) и Х₂ =Х (1 + а₂).