Исследование процессов образования нейтронов в реакциях с ионами гелия, лития и углерода при энергиях от 4 до 20 МэВ/нуклон на средних ядрах

Исследование реакций с легкими ионами при энергиях около 10 МэВ/нуклон показало, что далеко не все экспериментальные результаты могут быть объяснены лишь двумя предельными моделями ядерных реакций: прямыми процессами и боровским механизмом образования и распада составного ядра. Прежде всего на это указывали особенности энергетических спектров и угловых распределений легких вылетающих частиц.

Данные по энергетическим спектрам нуклонов, например из реакций (р, р/), (р, к), С=?, р) и других показывали наличие высокоэнергетического компонента в непрерывном спектре между низкоэнергетической областью статистического распада составного ядра и дискретными уровнями прямых реакций. Эта часть спектра увеличивается с ростом энергии бомбардирующих частиц (рис.1), а форма её существенным образом зависит от сорта падающих частиц. Угловые распределения вылетающих частиц демонстрируют направленность вперед, также увеличивающуюся с ростом энергии эмитируемых частиц. Эти процессы были названы предравновесными, а для описания отмеченных особенностей в реакциях с нуклонами и легкими ионами стали использовать специальные микроскопические модели предравновесного распада [2−4]. В дальнейшем мы будем рассматривать предравновес-ный механизм как составную часть более общего класса реакций, называемых неравновесными и включающими в себя все процессы, за исключением испарения из составного ядра.

При изучении реакций столкновения тяжелых ионов (А>12) с ядрами, протекающих, в основном, через два конкурирующих процесса: слияние и глубоконеупругие взаимодействия[5,б], также обнаружено тесное переплетение закономерностей, характерных для пря.

Рис!

Г J ' 20 ' 30 To 50 ' 60 ЭнергияПРОГШЗ.МЭВ.

Рис Л. Спектры неупругого рассеяния протонов из реакции^Fe (p, p') при (9 = 35° для трех значений энергии падающих частиц [ij. мых реакций и распада возбужденного составного ядра. Однако, своеобразие реакций глубоконеупругих передач состоит в том, что происходит полная диссипация кинетической энергии столкновения и интенсивный обмен больших групп нуклонов между ядрами в процессе формирования и распада двойной ядерной системы. Это привело к созданию, в первую очередь, ряда макроскопических динамических моделей с трением и статистических моделей, описывающих зарядовые, массовые и энергетические распределения тяжелых продуктов глубоконеупругих передач[б].

Одновременно еще только накапливался экспериментальный материал по эмиссии легких частиц и когда появились модели для описания предравновесных процессов, были сделаны предположения о возможности их применимости и для реакций с тяжелыми ионами. Прошло немало времени, прежде чем обнаружение аномально большого выхода неравновесных Л-частиц в этих реакциях побудило экспериментаторов к более тщательному изучению эмиссии других легких частиц. Было установлено, что неравновесные явления в реакциях с тяжелыми ионами, также как и в реакциях с нуклонами и легкими ионами, играют существенную роль.

Несмотря на различие в подходах, используемых для описания физических явлений в реакциях с легкими и тяжелыми ионами, можно отметить одно общее свойство, связывающее предравновесные процессы в этих реакциях: во временной шкале они занимают промежуточное положение между быстрыми прямыми реакциями и «медленным» распадом составного ядра.

В связи с этим представляется интересным для реакций с ускоряемыми частицами разной массы изучение механизма испускания высокоэнергетических частиц в рамках единого подхода, на основе общей модели, например в рамках предравновесных моделей распада возбужденных ядер.

Процесс установления равновесия может быть полнее изучен, если удастся определить источник образования неравновесных частиц, его свойства. Так как отклонение экспериментальных данных от картины статистического испарения не находит полного объяснения с точки зрения одних лишь прямых процессов, целесообразно осуществлять поиск источников неравновесных частиц не только в ядре-снаряде или ядре-мишени, но и в промежуточной ядерной системе, находящейся в процессе эволюции к составному ядру.

Таким образом, экспериментальное изучение эмиссии высокоэнергетических частиц, образующихся в ядерных реакциях при энергии 5−20 МэВ/нуклон является актуальным и обусловлено, с одной стороны, чисто физическим интересом исследования нового механизма ядерных реакций в этой области энергий. Кроме того, изучение предравновесных процессов может существенно облегчить трактовку других явлений, наблюдаемых в той же области энергетического спектра. Например, более ясное понимание образования неравновесного непрерывного спектра необходимо для корректного учета физического «фона» гигантских резонансов, а также при изучении процессов развала.

С другой стороны, немаловажное значение имеют прикладные задачи. Данные по предравновесным процессам уже находят практическое применение в качестве ядерно-физических констант. Например, учет вклада быстрых легких частиц, образукяцихся под действием нейтронов и протонов используется в такой быстроразвиваю-щейся области медицины, как радиотерапия для правильного предсказания распределения поглощенной дозы и её локализациив космической технике — для расчета защиты человека от космического излученияв астрофизике — для анализа первоначального состава и определения возраста метеоритов и лунного грунта путем измерения количества различных оставшихся радиоактивных нуклидов.

Знание механизмов образования неравновесных частиц необходимо также для практических расчетов различных процессов в обычных и термоядерных реакторах, например для изучения радиационных повреждений в конструкционных материалах, при проектировании защиты современных ускорителей и другое.

К началу настоящей работы в 1978 году не вполне ясным было влияние входного канала и энергии возбуждения композиционной системы на образование предравновесного компонента. Кроме того, анализ литературных данных показал, что исследование одной и той же промежуточной ядерной системы при одинаковой энергии возбуждения, образованной различными входными каналами почти не проводилось со времени первого опыта по проверке гипотезы Н. Бора в 1950 году. Тогда измерялись [7] функции возбуждения для двух реакций (p+^Ct (и oL), приводящих к образованию одного и того же составного ядра, распадающегося, в свою очередь, по трем различным каналам. Предельная энергия возбуждения в этих опытах не превышала 40 МэВ. Однако такие эксперименты при более высоких энергиях возбуждения позволяют установить влияние входного канала на эмиссию частиц в процессе установления равновесия, что особенно важно для изучения предравновесного механизма, проверки соответствующих теоретических моделей.

Вместе с тем, аналогичные эксперименты, связанные с измерениями не функций возбуждения, а энергетических и угловых распределений продуктов реакций, испускаемых из композиционной системы при фиксированной энергии возбуждения[8^, облегчают разделение равных процессов благодаря уверенной идентификации равновесной составляющей, как наиболее изученной. С другой стороны, формирование предравновесного компонента энергетических спектров можно исследовать и путем изменения энергии фиксированной падающей частицы.

В качестве падающих частиц в экспериментах указанного типа использовались лишь протоны, дейтроны и ядра гелия. Исследования реакций с более тяжелыми ионами в такой постановке задачи практически отсутствовали, а спектральные распределения частиц, испускаемых в широком диапазоне энергий и углов при взаимодействии, например, лития-б с ядрами не измерялись вообще. В то же время ядро лития-б представляет особый интерес как переходное от легких частиц к тяжелым ядрам.

Как уже отмечалось, среди различных сортов вылетающих частиц в первую очередь легкие частицы несут информацию о быстрой начальной, неравновесной фазе взаимодействия. Из них нейтроны имеют преимущество по сравнению с заряженными частицами благодаря отсутствию кулоновского барьера, что позволяет получать неискаженные этим барьером данные в более широкой энергетической области. Однако, нейтронный канал распада оказался наименее изученным. Экспериментальные результаты по нейтронам малочисленны, отрывочны, получены, главным образом, для реакций с легкими падающими частицами. Что касается реакций с тяжелыми ионами, то анализ данных выявил единичные работы с вылетом нейтронов, проводившихся как правило, методом^{спектроскопии.} Прямые измерения спектров нейтронов в широкой области энергий и углов почти отсутствовали.

В настоящей работе методом времени пролета в широкой области углов измерялись энергетические спектры нейтронов, образующихся в реакциях с легкими и относительно более тяжелыми ионами, анализировались вклад неравновесных нейтронов в общий спектр и влияние на этот вклад как сорта падающих частиц, так и их энергии. Другой задачей являлось выяснение общих свойств неравновесного компонента нейтронных спектров. Третьей задачей было проведение сравнения экспериментальных данных с теоретическими расчетами с целью описания экспериментальных результатов.

В работе исследовалась эмиссия нейтронов из одной и той же композиционной системы, образованной различными способами. В связи с тем, что не был решен вопрос, от каких переменных зависит образование неравновесного компонента в спектрах, условие постоянства энергии возбуждения композиционной системы исключало влияние именно этого параметра. Сравнение результатов измерений при фиксированных падающих частицах, но различных энергиях возбуждения позволяло установить характер изменения неравновесной части энергетических спектров вылетающих нейтронов с изменением энергии снаряда.

На первом этапе настоящей работы изучался процесс испускао ния нейтронов из следующих реакций с участием легких (Не, cL) и более тяжелых ионов:

1) 62/1с + %е (40,9 МэВ),.

2) 61М: + ^ (52,6 МэВ),.

3) 59Со + 6lC (39,7 МэВ),.

4) 53Сг + 12С (53,5 МэВ).

Указанные энергии соответствуют значениям энергии падающих частиц после прохождения половины толщины мишени. Энергии падающих частиц, а также мишени были подобраны таким образом, чтобы получить одно и тоже составное ядро^Zn при средней энергии возбуждения Ех = 53,7 + 0,4 МэВ. Мишени были взяты из средней части таблицы Д. И. Менделеева, чтобы величины кулоновских барьеров во входных каналах были бы значительно меньше энергий падающих частиц.

Последующие эксперименты проводились с изменением энергии падающих частиц: для гелия-3 от 41 до 59 МэВ, для лития-б от 40 до 90 МэВ.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения.

4.4. Выводы.

Анализ ядерной квазитемпературы, полученной с помощью соотношения статистической теории, показал, что для реакций с ионами гелия и лития квазитемпература Т достигает больших значений (от 4 до 6 МэВ) в высокоэнергетической области нейтронов и падает до равновесных значений ядерной температуры для низкоэнергетических нейтронов. В реакции с ионами углерода квазитемпература остается практически постоянной во всем энергетическом диа.

— 139 пазоне измеряемых энергий нейтронов и близка к равновесному значению.

Угловая зависимость параметра ядерной квазитемпературы, определяемого только по высокоэнергетической части спектров, характеризуется падением значений Т с ростом утла 6 для всех реакций, кроме реакции с углеродом. Однако квазитемпературы на больших углах имеют величины Т, превышающие равновесные значения для данной энергии возбуждения составного ядра.

Таким образом, можно сделать вывод о наличии определенной части предравновесных нейтронов, испускаемых не только под передними углами, но и в заднюю полусферу для реакций с ионами гелия и лития.

Параметризация энергетических спектров нейтронов с помощью двух источников дал удовлетворительное согласие с экспериментальными данными для всех обсуждаемых реакций. Скорость первого источника, связанного с равновесным компонентом, соответствует движению составного ядра в с.ц.м., скорость второго, обусловленного неравновесной составляющей, близка к скоростям падающих частиц. Спектры нейтронов из реакции ^СН^СДи) хорошо аппроксимировались одним лишь испарительным источником. Для остальных пяти реакций были получены близкие значения ширин импульсного распределения В для неравновесного компонента: 0,25±0,02 фм~^. Это говорит не в пользу гипотезы о развале снаряда в поле ядра мишени.

Кроме того, хотя литий-б является наименее связанной из используемых нами падающих частиц ($п= 3,7 МэВ), в литературе нет свидетельств о трехчастичном развале лития-6 вплоть до энергий 75 МэВ. Другие возможные реакции прямого типа (срыв, подхват) либо практически не оказывают влияния (при энергии гелия-3 40,9 МэВ) на выход предравновесных нейтронов, либо значительны только.

— 140 для передних углов вылета этих частиц при больших энергиях падающих ионов гелия-3 и лития-6.

Исходя из предположения о том, что во всех реакциях, где обнаружена неравновесная составляющая, природа ее одинакова, можно исключить развал, срыв и подхват как механизмы, определяющие вклад быстрых нейтронов.

Проинтегрированные по углам энергетические спектры хорошо воспроизводятся с помощью расчетов предравновесного распада возбужденного ядра. Обе используемые в работе модели (экситонная и гибридная) описывают форму спектров, объясняя ширину энергетического распределения, полученного из «источниковой» параметризации. Экситонная модель, кроме того, дает удовлетворительное согласие с экспериментальными данными и по абсолютной величине. Выполненный в рамках экситонной модели расчет возможного вклада со тр предравновесной эмиссии в реакции °Сг (С, Хм) при энергии ионов углерода 53,5 МэВ хорошо согласуется с полученной при параметризации верхней оценкой доли неравновесных нейтронов из этой реакции.

Расчеты по гибридной модели дают, как правило, большую абсолютную величину сечения для всех изучаемых реакций. При использовании в расчетах величины сечения слияния Cxf, а не сечения реакции C^r (что оправдано физически) удается значительно улучшить согласие с экспериментальными спектрами.

Результаты расчетов показывают также, что с ростом энергии падающих частиц увеличивается сечение предравновесного испускания нейтронов. Так, для реакции %е + расчет по гибридной модели показывает изменение доли предравновесных нейтронов от полного сечения с 18 до 21% при увеличении энергии ионов гелия от 41 до 59 МэВ. Для реакции + соответствующие цифры имеют величины 15 и 18% для энергий ионов лития 40 и 90 МэВ.

— 141.

С учетом множественности образования равновесных нейтронов доля предравновесных нейтронов и ее изменение с ростом энергии падающих частиц будет значительно большими.

Отсутствие предравновесной эмиссии нейтронов для реакции тр^СГ при энергии ионов углерода 53,5 МэВ объясняется недостаточно высокой энергией падающих частиц, приходящейся на нуклон: всего 4,5 МэВ/нуклон (с учетом кулоновского барьера 1,9 МэВ/ нуклон) в отличие от реакций 3Не + ^A/t, оС+^Шс и^Li +^Со, изучавшихся при энергиях от 6,6 до 19,7 МэВ/нуклон. Увеличение энергии углерода до 8−10 МэВ/нуклон обеспечит образование и испускание предравновесных легких частиц в реакциях и с этим более тяжелым ядром-снарядом. Одним из доказательств этого является.

Т? обнаружение предравновесной эмиссии нейтронов в реакции С + при энергии углерода 12,7 МэВ/нуклон [67]. Таким образом, не энергия возбуждения композиционной системы, а энергия падающей частицы на нуклон, независимо от сорта снаряда, определяет образование предравновесного компонента в спектрах.

В целом можно сказать, что учет предравновесных процессов в дополнение к распаду составного ядра приводит к удовлетворительному согласию с экспериментальными результатами для всех изученных в нашей работе реакций. Расчеты по экситонной и гибридной моделям показали способность описывать высокоэнергетическую часть спектров нейтронов, образующихся в реакциях не только с легкими, но и тяжелыми ионами.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Подведем основные итоги выполненного исследования.

I. На изохронном циклотроне ИАЭ им. И. В. Курчатова измерены энергетические спектры нейтронов, образующихся в реакциях взаимодействия ионов геЛия-3 и -4, лития-б и углерода-12 с ядрами средней массы. Конкретные мишени (53Cr, 59Со, 61>6Z}Ji) и энергии падающих частиц были подобраны таким образом, чтобы получить четырьмя разными способами одно и то же композиционное ядро при одинаковой энергии возбуждения (^54 МэВ). Для ионов гелия-3 и лития-б измерения проведены и при более высоких энергиях возбуждения (70 и 100 МэВ, соответственно).

Измерения выполнены в широком диапазоне энергий нейтронов от 0,7 до 70 МэВ в области углов от 10 до 150° с помощью время-пролетного спектрометра.

В качестве детектора нейтронов использовался сцинтилляцион-ный счетчик, состоящий из кристалла стильбена и фотоумножителя, помещенных для снижения фона в специальную сферическую защиту. Спектрометр обеспечивал регистрацию быстрых нейтронов с надежным отделением их по форме импульсов от гамма-лучей. Полное временное разрешение в нейтронных спектрах составляло 0,7−0,9 нс/м для ионов гелия, 1,5 нс/м для ионов лития и 2 нс/м для ионов углерода. а) Впервые единой методикой получены систематические экспериментальные данные по эмиссии нейтронов из реакций с легкими (%е, о0) и более тяжелыми С) ионами при энергиях от 4 до.

20 МэВ/нуклон на средних ядрах. Определены двойные дифференциальные сечения, проинтегрированные по углам дифференциальные сечения, угловые распределения, полные сечения выхода нейтронов,.

— 143 которые переданы в Центр по атомным и ядерным данным (ЦАЯД) ГКАЭ СССР. Полученные данные в существенной степени позволили заполнить «белое пятно», имевшееся в измерениях нейтронных спектров. Исследованный нейтронный канал распада не обнаружил каких-либо специфических явлений, отличающих его от протонного канала. б) Полученные энергетические и угловые распределения нейтронов указывают на различный характер взаимодействия. Для реакций с ионами гелия (40,9 МэВ для ®-Не и 52,6 МэВ для оС-частицы) энергетические спектры имеют отчетливый перегиб (при Еи~10−12 МэВ), причем тем больший, чем меньше угол регистрации. Спектры нейт.

12 ронов из реакции С + Сг при энергии углерода 53,5 МэВ не имеют перегиба. Они характеризуются более резким падением сечения с ростом энергии нейтронов и практически неизменной от угла формой, близкой к экспоненциальной. Энергетические спектры нейтронов из реакции^Li + при энергии лития 39,7 МэВ по форме и величине сечения занимают промежуточное положение между спектрами из реакций с ионами гелия и углерода. в) Нейтроны разной энергии имеют разную угловую зависимость. В низкоэнергетической области спектров (5 МэВ) для всех четырех реакций угловые распределения нейтронов по форме симметричны или близки к симметричной зависимости относительно 90° в системе центра масс. С ростом энергии вылетающих нейтронов эти распределения для обеих реакций с гелием, а также с литием становятся все более направленными вперед. В то же время для реакций с углеродом симметричность угловых распределений сохраняется во всех энергетических точках спектра. г) При изменении энергии падающих частиц: гелия-3 от 40,9 до 59 МэВ и лития-б от 39,7 до 90 МэВ, энергетические спектры характеризуются изменением формы за счет увеличения доли высокоэнергетических нейтронов, испускающихся, в основном, в переднем.

— 144 направлении. Угловые распределения по форме практически не меняются с ростом энергии ускоренных ионов.

Таким образом, экспериментальные спектры для реакций с ионами гелия и лития характеризуются наличием двух составляющих: равновесной и предравновесной. Для реакции с ионами углерода экспериментальные факты указывают на протекание реакции через составное ядро.

2. Проведена параметризация экспериментальных спектров нейтронов на основе простейшей статистической теории распада составного ядра. а) Для равновесной части спектров во всех реакциях, протекающих при одинаковой энергии возбуждения композиционной системы (Ек⁵⁴ МэВ) получено одинаковое значение ядерной температуры, равное 1,7 + 0,2 МэВ при энергии нейтронов 2 МэВ. б) Для неравновесной части спектров тех же реакций получен параметр Т, называемый квазитемпературой, достигающий для реакций с ионами гелия величины 6 + 1 МэВ, а с ионами лития — 4,0 + 0,4 МэВ. в) Обнаружена угловая зависимость параметра ядерной квазитемпературы, определяемого по высокоэнергетической части нейтронных спектров. Под малыми углами регистрации нейтроны большой энергии несут информацию о высокой (до 6−6,5 МэВ) квазитемпературе, под большими углами — о меньшей величине этой квазитемпературы (до 3−4 МэВ).

Показано, что даже на больших углах регистрации (0¹²⁰°) наблюдаются нейтроны, испускающиеся из возбужденных ядер с квазитемпературой, в 1,4−2,2 раза превышающие расчетные равновесные значения температур Т. В то же время температуры ядер, опредеir ленные по равновесной составляющей спектров, меньше величин Тр (за исключением реакции с ионами углерода).

— 145.

На этом основании сделан вывод, что определенная часть предравновесных нейтронов испускается и в заднюю полусферу.

3. Для реакций с легкими нерелятивистскими ионами впервые проведен источниковый анализ инвариантных сечений образования 4 нейтронов dgjQ в координатах продольного и поперечного импульсов вылетающих частиц с целью определения возможных источников эмиссии этих частиц.

Установлено, что для всех реакций с ионами гелия и лития существуют два источника нейтронов. Один имеет скорость центра масс взаимодействующей системы ядер, другой — скорость, значительно превышающую скорость составного ядра. Лишь для реакции с ионами углерода обнаружен один источник, имеющий скорость центра масс.

4. Выполнена параметризация экспериментальных спектров для всех реакций на основе предположения о существовании двух источников нейтронов. Первый источник, определяющий равновесный компонент в спектрах, связан с составным ядром, из которого рождаются испарительные нейтроны. Второй источник, ответственный за образование неравновесной составляющей, имеет более высокую скорость, испускает нейтроны изотропно и подчиняется импульсному распределению вида «j^^W-p^ps/ZE?), где ~ps — импульс вылетающей частицы в системе покоя источника, а В — ширина этого распределения.

Получены близкие значения ширины В, не зависящие ни от сорта падающих частиц, ни от их энергии.

5. Обсуждено влияние реакций прямого типа (развал, срыв, подхват) на непрерывный спектр предравновесных нейтронов. Выполненные оценки позволяют сделать вывод о незначительности этих процессов в реакциях с ионами гелия-3 и лития-6 в области энергий от 7 до 13 МэВ/нуклон. При более высоких энергиях этих частиц прямые процессы в непрерывном спектре могут составлять до 30% от полного сечения образования неравновесных нейтронов.

6. Проведен анализ энергетических распределений нейтронов в рамках экситонной и гибридной моделей предравновесного распада высоковозбужденных ядер. Для обеих моделей получено удовлетворительное согласие рассчитанной формы спектров с измеренной, а для экситонной модели — и абсолютных значений дифференциальных сечений. Расчеты по гибридной модели, выполненные совместно с расчетами испарительного каскада из составного ядра были проведены с использованием не сечения реакции, а сечения слияния Сof, так как образование составного ядра не может происходить при угловых моментах падающей частицы выше критического значения £Кр" Это позволило улучшить согласие расчетов с опытом.

Расчеты по предравновесным моделям хорошо воспроизводят ширины энергетических распределений высокоэнергетической области спектров, однако завышают долю предравновесных нейтронов в общем спектре по сравнению с результатами параметризации. Оценка возможного вклада предравновесной эмиссии в полное сечение выхода нейтронов из реакции с ионами углерода согласуется с результатами измерений. Кроме того, предравновесный формализм согласуется с выводом о том, что неравновесная эмиссия — процесс быстрый. Время протекания этой эмиссии, рассчитанное по эксирр тонной модели, составляет (1,1−1,2)"10″ ^ с для реакций взаимодействия ионов гелия-3 и -4 с ядрами никеля при энергии возбуждения композиционной системы 54 МэВ.

В целом удовлетворительное согласие расчетов по экситонной и гибридной моделям с экспериментальными результатами подтверждает предположение о существовании единого механизма образования неравновесных нейтронов в исследованных реакциях, а именно предравновесной эмиссии.

Результаты проведенного исследования показывают, что пред-равновесная эмиссия нейтронов зависит только от энергии падающих частиц, приходящейся на нуклон.

Отсутствие особенностей в спектрах, плавная зависимость их формы и сечения от энергии и сорта падающих частиц позволяют предсказывать вклад предравновесной эмиссии различных легких частиц в широком диапазоне масс и энергий сталкивающихся ядер на основе ограниченного числа измерений. Способствовать решению этой задачи может обнаруженная в работе нечувствительность ширины импульсного распределения предравновесных нейтронов в системе центра масс от энергии и сорта снаряда.

В заключение выражаю искреннюю благодарность своему руководителю, доктору физико-математических наук Г. Б. Янькову за постоянную помощь в выполнении этой работы, научное руководство и полезные замечания.

Приношу свою глубокую благодарность А. А. Коршенинникову, Е. А. Кузьмину, А. А. Оглоблину, Л. В. Чулкову, совместно с которыми были получены результаты настоящей работы, В. В. Грудину и С.Н.Звез-дочкину, помогавших в измерениях и обработке экспериментальной информации, а также В. Л. Гируц и И. Л. Корсунскому, принимавших участие в изготовлении мишеней.

Я признателен сотрудникам радиоэлектронной лаборатории В. В. Парамонову, А. А. Виноградову, И. Б. Мазурову, А. А. Цветкову, Д. А. Кузнецову, В. И. Духанову, А. Г. Трунову, Г. А. Барановой и В. А. Соловьеву за внимание и их большой труд при создании радиоэлектронной системы измерений, анализа и обработки данных с помощью ЭВМ, включенной «в линию», сотрудникам циклотронной лаборатории, возглавляемой Н. И. Вениковым, а также персоналу эксплуатации цик.

— 148 лотрона во главе с Н. И. Чумаковым за надежную работу ускорителя.

Весьма полезными были обсуждения результатов работы с А. А. Оглоблиным, Д. П. Гречухиным, В. Д. Тонеевым, ценные замечания сделали Ф. Е. Чукреев и А. Е. Игнаточкин.