Уравнение Бернулли. 
Основы гидравлики

Запишем уравнение, определяющее закон сохранения энергии для потока жидкости, по аналогии с уравнением полученным для элементарной струйки. Однако в соответствии с ограничениями, заложенными при выводе уравнени Бернулли для струйки и при определении величин удельной потенциальной и кинетической энергии для поток жидкости, выберем два сечения потока, в которых течени можно считать плавно изменяющимся или параллельноструйным. Потери удельной энергии между этими сечениям будем записывать через обозначение, аналогичное обозначению для струйки ₂. При этом надо понимать, что эт потери энергии, а точнее, часть механической энергии, переходящая в тепло, определяются не только вязкими свойствами жидкости, но и ее взаимодействием с твердым стенками русла. Тогда уравнение Бернулли для потока реальной жидкости для двух выбранных сечений запишется следующим образом:

В этом уравнении для любого из сечений потока: г — высота положения выбранной точки сечения, где как бы помещается единица веса жидкости или удельная потенциальная энергия положения; р — величина давления в выбранной точке;—приведенная высота (высота, определяемая дав;

Р?

лением) или удельная потенциальная энергия давления.

Р

в точке сечения, соответствующей 2; 2 н—-пьезометриче;

Р& 2.

о (XV.

скии напор или удельная потенциальная энергия; — —.

скоростной напор (скоростная высота) или удельная кине;

Р (XV²

тическая энергия; 2 + — + ——полный напор или полный.

pg /ё

запас удельной энергии; п_щ 2 — потери напора (высоты) или потери удельной энергии между двумя сечениями потока (1—1 и 2—2)] а — коэффициент Кориолиса; V — величина средней скорости.

Определим некоторые понятия, связанные с уравнением Бернулли для потока жидкости.

Гидравлическим уклоном I называется отношение потерь напора к длине участка потока, на котором эти потер происходят:

Пьезометрический уклон /_п — изменение пьезометрического напора, приходящееся на единицу длины участка, где это изменение происходит: В