Уравнение Бернулли ждя элементарной струйки невязкой жидкости

В этом уравнении:

z — удельная потенциальная энергия положения;

p /gс — удельная потенциальная энергия;

U2/2g — удельная кинетическая энергия.

В сумме все три энергии представляют собой удельную механическую энергию.

Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости.

При движении вязкой жидкости внутри самой жидкости, а так же между жидкостью и стенкой возникают силы трения. На преодоление, которой жидкость затрачивает часть своей энергии преобразующейся в тепло и рассеивающейся в пространстве. Этот процесс называется диссипация.

Процесс диссипации энергии необратим. Поэтому при движении вязкой жидкости от сечения I-I к сечению II-II часть механической энергии теряется. Для соблюдения равновесия левой и правой частей уравнения Бернулли в правую/левую часть добавляют величину, соответствующую потере энергии между двумя этими сечениями.

z1 + p1 /gс1 + U12/2g = z2 + p2 /gс2 + U22/2g + h1−2.

Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости.

Поток вязкой жикости состоит из бесконечного множества элементарных струек в каждой из которых жидкость движется со своей местной скоростью U. Поэтому в уравнение Бернулли для потока жидкости вместо местной скорости U подставляем среднюю скорость V. Замена местных скоростей средней по сечению скоростью V вносит погрешность в уравнение Бернулли, которая устраняется введением поправочного коэффициента б, который называется коэффициентом Кориолиса.

Коэффициент Кориолиса представляет собой отношение действительной кинетической энергии к кинетической энергии потока, вычисленной по средней скорости. Таким образом, поправочный коэффициент учитывает неравномерность скорости по живому сечению потока. Коэффициент Кориолиса зависит от режима течения жидкости.

Для ламинарного режима б = 2.

Для турбулентного режима б = 1,13…1,15.

При решении задач б = 1.

z1 + p1 /gс1 + V12/2g = z2 + p2 /gс2 + V22/2g + h1−2.