Бакалавр
Дипломные и курсовые на заказ

Исследование свойств геликоидального упорядоченного металлического европия

Диссертация: Исследование свойств геликоидального упорядоченного металлического европия
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Наличие девяностоградусной АФДС в европии было установлено нейтронографическим исследованием Милхауса и Мак Ивена, которые также выяснили основные черты перестройки доменной структуры в магнитном поле. Наиболее важный для нас вывод работы состоит в том, что при достаточно низких температурах (?30 К) магнитное поле необратимо разрушает девяностоградусную АФДС и устанавливает однодоменное состояние… Читать ещё >

Содержание

  • АННОТАЦИЯ
  • ВВЕДЕНИЕ.б
  • ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
  • ГЛАВА I. СВОЙСТВА ГЕЛИКОИДАЛЬНО УПОРЯДОЧЕННЫХ СИСТЕМ
  • ОБЗОР ТЕОРЕТИЧЕСКИХ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РАБОТ.. II
    • 1. 1. Геликоидальные магнитные структуры в редкоземельных металлах. II
    • 1. 2. Влияние внешнего магнитного поля на геликоидальное спиновое упорядочение
    • 1. 3. Переходы порядок-беспорядок в магнетиках
    • 1. 4. Фазовый переход первого рода в системах с многокомпонентным параметром порядка
    • 1. 5. Электросопротивление и магнетосопротивление антиферромагнитных металлов
  • ГЛАВА II. ОБРАЗЦЫ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДИКИ
    • 2. 1. Приготовление образцов
    • 2. 2. Измерение электро- и магнетосопротивления. Термостатирование образцов
    • 2. 3. Измерение намагниченности
    • 2. 4. Использование метода вакуум-плавления для определения концентрации водорода в европии
  • ГЛАВА III. ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЕ И МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЕ ЕВРОПИЯ В ОКРЕСТНОСТИ АНТИФЕРРОМАГНИТНОГО ПРЕВРАЩЕНИЯ
    • 3. 1. Аномалия электросопротивления вблизи точки Не -еля
    • 3. 2. Определение асимптотически устойчивого значе -ния показателя ТКС
    • 3. 3. Критическое поведение теплоемкости и параметра порядка
    • 3. 4. Влияние деформации и магнитного поля на характер фазового перехода
    • 3. 5. Краткие
  • выводы
  • ГЛАВА 1. У. ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЕ И МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЕ ЕВРОПИЯ ПРИ НИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ
    • 4. 1. Необратимый вклад в магнетосопротивление
    • 4. 2. Фазовая диаграмма доменной структуры и устойчивость однодоменного состояния
    • 4. 3. Исследование электросопротивления европия в однодоменном состоянии
    • 4. 4. Исследование магнетосопротивления европия в однодоменном состоянии
    • 4. 5. Краткие
  • выводы
  • ГЛАВА V. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНОГО ПОВЕДЕНИЯ ЕВРОПИЯ
    • 5. 1. Низкотемпературные аномалии намагниченности
    • 5. 2. Разделение составляющих намагниченности
    • 5. 3. Исследование природы избыточной намагниченности
    • 5. 4. Краткие
  • выводы

Исследование свойств геликоидального упорядоченного металлического европия (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Вещества, обладающие спиральным, или геликоидальным, магнитным упорядочением, составляют особый класс антиферромагнетиков, интенсивно изучаемый в последнее время как экспериментально, так и теоретически. Основное отличие геликоидального магнитного порядка от обычного антиферромагнитного состоит в том, что период магнитной структуры намного превышает параметр кристаллической решетки и, в общем случае, несоизмерим с ним.

Впервые предположение о существовании спиральных структур было высказано Эриксоном в 1957 году [I]. Обширные нейтронографические исследования, продолжающиеся и по сей день, показали, что геликоидальные магнитные структуры весьма распространены, в особенности в системах с металлической проводимостью.

Удобными объектами для изучения геликоидальных спиновых структур являются металлы группы лантана, или редкоземельные металлы (РЗМ), магнетизм которых обусловлен последовательным заполнениемоболочки. Из двенадцати магнитных металлов этой серии спиральные структуры встречаются в шести, причем в четырех из них — европии, диспрозии, тербии и гольмии наблюдается структура «простая спираль» (ПС). В металлах с более чем наполовину заполненнойоболочкой (тяжелые РЗМ), обладающих гексагональными кристаллическими структурами, вектор геликоида О ориентирован вдоль оси С, так что в случае простой спирали спины в базисной плоскости ферромагнитно упорядочены. Металлы, в которых встречается такая ситуация — диспрозий, тербий и гольмий, в настоящее время довольно хорошо изучены. Проведены подробные исследования электрических, магнитных, гальваномагнитных и упругих свойств этих металлов как в области спирального упорядочения, так и на границах этой области, где имеют место фазовые переходы в параили ферромагнитное состояние [2,3,4]. Эти исследования показали, что важным фактором, определяющим поведение геликоидальной структуры и связанных с ней свойств тяжелых РЗМ, является сильная магнитокристаллическая анизотропия этих металлов.

Значительно слабее изучен европий — единственный элемент среди РЗМ, обладающий объемоцентрированной кубической решеткой. Его электронная конфигурация сверх оболочки ксенона содержит.

Ц7632 -электроны. Таким образом, Ц? -оболочка заполнена наполовину, и, поскольку валентность металлического европия в равна двум, то его основным состоянием будет •.

Следствием высокой симметрии основного состояния является чрезвычайно малое влияние кристаллического поля на различные свойства европия и, в частности, малая величина энергии магнито-кристаллической анизотропии (известно, что 3 -состояние не расщепляется в кристаллическом поле кубической симметрии [3]).

Таким образом, европий представляет собой систему, в которой геликоидальная магнитная структура существует в условиях слабой магнитокристаллической анизотропии. Как показывает нейтронография [ 5], вектор геликоида Ц направлен в европии вдоль оси.

ЮО] объемоцентрированной кубической решетки, так что ферромагнитно упорядоченные спиновые плоскости параллельны граням куба. Угол между направлениями спинов в соседних ферромагнитных плоскостях (угол геликоида 9) слабо меняется с температурой от 53° в точке Нееля (~90 К) до 50° при 4.2 К. В исследованной области температур ниже точки Нееля переход в ферромагнитную фазу для европия не обнаружен.

Сочетание кристаллической и магнитной симметрии в европии таково, что вектор геликоида может занимать в элементарной ячейке ОЦК решетки шесть энергетически эквивалентных положений (в гексагональных РЗМ — только два, соответствующие «правому» и" ле-вому" вращению магнитной спирали). Это качество европия наряду с малой величиной энергии анизотропии и определяет основные особенности поведения геликоидальной спиновой структуры как в окрестности антиферромагнитного превращения, так и в магнитоупорядоченной области.

ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ.

I. С точки зрения современной теории фазовых переходов европий представляет собой систему с многокомпонентным параметром порядка (что отражает многочисленность различных энергетически эквивалентных равновесных спиновых конфигураций в кристалле). Экспериментальное изучение таких объектов приобрело в последние годы особую актуальность в связи с недавними теоретическими исследованиями влияния симметрии системы на ее критическое поведение [б — 8] .

Из литературы известно, что аномалии различных свойств европия вблизи антиферромагнитного превращения носят более сложный характер, чем аналогичные особенности в тяжелых РЗМ. С одной стороны, исследованием упругих свойств [9], внутреннего поля [10] и дифракции нейтронов [II] было установлено, что в точке Нееля имеет место фазовый переход первого рода. С другой стороны, согласно [10, 12J, критическое поведение некоторых свойств европия (параметра порядка, температурного коэффициента сопротивления) описывается степенными закономерностями, что характерно для фазовых переходов, имеющих флуктуационную природу.

С антиферромагнитным превращением в европии связано много нерешенных вопросов. В частности, не определено значение критического показателя теплоемкости, не ясно, как влияет на величину критических индексов наличие фазового перехода первого рода, не установлена окончательно причина его появления. Ранее такой причиной считалась высокая сжимаемость решетки европия. В последних теоретических работах [?, 8] наличие перехода первого рода объясняется особенностями кристаллической и магнитной симметрий, конкретнее — многокомпонентностью параметра порядка европия.

Г> и «I.

В связи со сказанным выше, нашей задачей является детальное изучение характера антиферромагнитного фазового перехода в европии.

2. Имеющееся в европии сочетание кристаллической и магнитной симметрии создает условия для образования антиферромагнитной доменной структуры (АФДС). В отличие от гексагональных РЗМ, где возможны лишь стовосьмидесятиградусные домены, в европии может возникнуть доменная структура с девяностоградусным соседством векторов геликоида.

Наличие девяностоградусной АФДС в европии было установлено нейтронографическим исследованием Милхауса и Мак Ивена [II], которые также выяснили основные черты перестройки доменной структуры в магнитном поле. Наиболее важный для нас вывод работы[п] состоит в том, что при достаточно низких температурах (?30 К) магнитное поле необратимо разрушает девяностоградусную АФДС и устанавливает однодоменное состояние с вектором геликоида параллельным полю. Отсюда возникает возможность изучения особенностей низкотемпературного поведения геликоидально упорядоченной системы на примере однодоменного состояния европия (тяжелые РЗМ непригодны для решения этой задачи, поскольку при низких температурах они переходят в ферромагнитную фазу).

Полезный материал для такого исследования может быть получен из анализа температурных и полевых зависимостей различных свойств европия, чувствительных к состоянию магнитного порядка, таких как электросопротивление, магнетосопротивление, намагниченность. Интересен также вопрос об анизотропии перечисленных свойств в однодоменном состоянии. В случае коллинеарных антиферромагнетиков наибольшей анизотропией при низких температурах обладают магнитные свойства. В европии же, согласно данным Иогансона [13], анизотропия низкотемпературной намагниченности невелика. Для анализа возможных причин такого поведения необходимы подробные магнитные измерения в области низких температур.

3. Эффективность предлагаемого исследования свойств европия в однодоменном состоянии в значительной степени зависит от однородности и стабильности последнего. Это обстоятельство требует тщательного изучения процесса перестройки девяностоградусной АФДС и установления температурной области стабильности однодоменного состояния в отсутствие магнитного поля.

Резюмируя, можно сказать, что возникновение и существование геликоидальной магнитной структуры в условиях слабоанизотропной кубической решетки европия вносит ряд особенностей в поведение его различных свойств. Экспериментальное исследование этих особенностей, составляющее содержание данной работы, включает в себя следующие этапы:

— детальное изучение критического поведения различных свойств европия вблизи точки Нееля;

— анализ процесса перестройки и определение вида фазовой диаграммы девяностоградусной антиферромагнитной доменной структуры;

— исследование низкотемпературного поведения геликоидально упорядоченной системы на примере однодоменного состояния европия.

Выводы работ [?, 8] хорошо согласуются с экспериментом. Фазовые переходы первого рода имеют место в большинстве систем, для которых согласно расчетам [7,8] отсутствуют устойчивые неподвижные точки РГ-преобразования (некоторые характеристики фазового перехода первого рода для таких систем приведены в таблице 1.3). До появления работ Мукамеля с соавторами [7] аномалии, наблюдавшиеся в этих магнетиках, связывались либо с наличием значительного биквадратного вклада в обменную энергию, либо с такими конкретными свойствами как сжимаемость кристаллической решетки или особое строение энергетического спектра магнитных ионов. Поэтому ниже приводится краткое описание соответствующих теоретических моделей, и там, где это возможно, анализируется их применимость к антиферромагнетикам с многокомпонентным параметром порядка и, в частности, к европию. Теория фазового перехода первого рода в магнетиках с учетом конечной сжимаемости решетки была построена в приближении молекулярного поля Бином и Родбеллом [38]. Предполагая, что критическая температура является линейной функцией объема, который в свою очередь зависит от величины обменного взаимодействия, авторы [38] показали, что намагниченность в такой системе будет меняться скачком при условии где N — плотность магнитных ионов, К в ~ постоянная Боль-цмана, К — сжимаемость системы, Тс° - температура фазового перехода без учета сжимаемости, Р — давление, 7 — пол.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В работе получены следующие основные результаты.

1. Исследовано электросопротивление европия в интервале температур 1.35 4- 300 К. Детально изучена аномалия температурного коэффициента сопротивления (ТКС) в окрестности точки Нееля. Показано, что антиферромагнитное превращение в европии имеет черты фазового перехода как первого, так и второго рода.

2. Обнаружено подобие критического поведения ТКС и магнитной части теплоемкости. Найдено асимптотически устойчивое значение критического показателя ТКС ниже точки Нееля — ~ 0.5. Сделан вывод о близости точки Нееля европия к трикритической точке.

3. Изучено влияние деформации и магнитного поля на характер особенностей ТКС и электросопротивления вблизи Т/у. Результаты, полученные при деформации, удовлетворительно описываются в модели трикритического поведения систем с многокомпонентным параметром порядка, развитой в работах Мукамеля, Кринского и Бака. В то же время магнитное поле до ~ 20 кЭ не оказывает заметного влияния на характер аномалии ТКС в области перехода первого рода (в непосредственной близости к точке Нееля).

4. При низких температурах обнаружено необратимое магнето-сопротивление, связанное с перестройкой девяностоградусной антиферромагнитной доменной структуры. Определена и интерпретирована фазовая диаграмма доменной структуры. Найдена температурная область стабильности однодоменного состояния в отсутствие магнитного поля.

5. Установлено, что сопротивление европия в однодоменном состоянии анизотропно. Исследована угловая зависимость анизо.

— 158 тройной составляющей. Показано, что она определяется выражением !^ан= Ьсо$>гЦ>, характерным для четных эффектов.

6. Предложен метод экспериментального разделения необратимого магнетосопротивления на доменную и анизотропную компоненты. Определены температурные зависимости этих вкладов в области стабильности однодоменного состояния. Показано, что в интервале 10 т 25 К доменное сопротивление растет квадратично при увеличении температуры.

7. Изучена температурная зависимость изотропной части сопротивления однодоменного состояния ((Т)). Показано, что в интервале температур 1.35 * 16.5 К ^¿-(Т) может быть аппроксимировано выражением.

Я* М = А+5Тг+С/Техр ?-3?-}.

Найденное описание существенно отличается от теоретически предсказанного для сопротивления антиферромагнитных металлов.

8. Исследовано обратимое магнетосопротивление европия в однодоменном состоянии. Установлено, что поперечное магнетосопротивление положительно, увеличивается с ростом магнитного поля приблизительно по линейному закону и быстро возрастает с понижением температуры. Эти особенности, а также существенная зависимость величины эффекта от степени совершенства образцов находят качественное объяснение в рамках электронной теории гальваномагнитных свойств немагнитных металлов.

9. Изготовлена установка для изучения намагниченности европия в интервале температур 4.2 4- 300 К и магнитных полей до 30 кЭ. Установка основана на баллистическом методе и обладает о чувствительностью по магнитному потоку I*10 Вб.

— 159.

10. При исследовании магнитных свойств европия установлено, что в противоречии с теоретическими оценками анизотропия начальной восприимчивости в однодоменном состоянии весьма мала. Экспериментально доказано, что аномальный рост магнитного момента и нелинейность изотерм намагниченности европия при низких температурах обусловлены газовыми примесями, в частности, водородом. Эти примеси, внося большой изотропный вклад в намагниченность, приводят к уменьшению анизотропии восприимчивости металла.

11. Для измерения концентрации водорода в европии изготовлена аппаратура, основанная на методе вакуум-плавления. Эта аппаратура в совокупности с масс-спектрометрическим анализом собранного газа позволяет определять количество водорода, растворенного в междоузлиях металла, а также связанного в химические соединения с температурой разложения, не превышающей П00°С.

12. Найдено содержание водорода в двух образцах европия. Полученные результаты наряду с магнитными данными свидетельствуют о том, что примесный вклад в намагниченность исследованных образцов удовлетворительно объясняется ферромагнетизмом соединения бЦ, Но •.

Автор глубоко признателен И. М. Барскому, П. П. Безверхому, А. Г. Блинову, В. Г. Бессергеневу, Н. В. Кусковой, С. М. Подгорных, а также научному руководителю Л. А. Боярскому, в сотрудничестве с которыми были выполнены исследования, составившие предмет настоящей диссертации.

Автор благодарен также Е. Б. Амитину и А. З. Паташинскому за плодотворное обсуждение различных разделов работы.

— 160.

Показать весь текст

Список литературы

  1. YoshimoriA. A new type of antiferromagnetic in the rutile-type crystal. -J. Phys. Soc. Japan, 1959, v.14, N6, p.807−821.
  2. К.П., Белянчикова M.A., Левитин P.3., Никитин С. А. редкоземельные ферромагнетики и антиферромагнетики. М.?Наука, 1965, 319 с.
  3. С.В. Магнетизм. М.: Наука, 1971, 1032 с.4* Тейлор К., Дарби М. Физика редкоземельных соединений. М.: Мир, 1974, 374 с.
  4. Nereson N., OlsenC., Arnold G. Magnetic structure of euro -puim. Phys. Rev., 1964, v.135A, N1, p.176−180.
  5. Mukamel D., Krinsky S. Physical realizations of П/?4 component vector models. Part I and II. Phys. Rev., 1976, V. B13, N 11, p.5065−5084.
  6. Bak P., Mukamel D. Physical realizations of n4 component vector models III. Phase transitions in Cr, Eu, MnSg, Ho, Dy andTb. Phys. Rev., 1976, V. B13, H 11, p. 5085−5094.
  7. С.A., Дзялошинский И. Е., Кухаренко Б. Г. Магнитные фазовые переходы первого рода и флуктуации. ЖЭТФ, 1976, т. 70, вып. 6, с. 2257−2267.
  8. A.M., Гражданкина Н. П., Факидов И. Г. Исследование модулей упругости и сжимаемости европия в интервале температур 70 -295 К.-ФТТ, 1967, т.9, № 3, с. 748 750.
  9. Cohen R., Hufner S., West К. First-order phase transitionin europium metal. Phys. Rev., 1969, v.184, К 2, p.263−270.
  10. Millhouse A.H., McEvenK.A. Neutron diffraction study of single crystal europium in an applied magnetic field. Solid St. Com., 1973, v. 13, K" 3, p. 339−345.- 161
  11. Meaden G. Sze И. Fluctuations and critical indices near the Keel temperature of europium. Coloq.Int.CNRS, 1970, v. 180, p.109.
  12. Johansson Т., McEwenK., Touborg P. Magnetic properties of single crystal Eu, Hd, Pr. J de phys., 1971, v.32, Coll., N 2−3,p. С1−372 — C1 -374.
  13. Kaplan T.A. Classical spin-configuration stability in the presence of competing exchange forces. Phys.Rev., 1959, v.116, N 4, p. 888−889.
  14. Villain J. La structure des substances magnetiques. J. Phys. Chem. Solids, 1959, v.11, N ¾, p. 303−309.16• Смарт Д. Эффективное поле в теории магнетизма. М.: Мир, 1968, 271 с.
  15. Yosida К., Watabe A. Fermi surface and spin structures in heavy rare earth metals. Progr.Theor.Phys., 1962, v.28,1. Ы 2, p.361−370.
  16. Elliot R.J."Wedgwood F.A. Theory of the resistance of the rare earth metals Proc Phys. Soc., 1963, v.81, N 523, p.846−855.
  17. И.Е. Теория геликоидальных структур в антиферромагнетиках. Металлы. ЖЭТФ, 1964, т.47,№ 1, с. 336 — 348. '20• Ирхин Ю. П. Об электропроводности антиферромагнитных металлов. ФММ, 1958, т. 6, вып. 2, с. 214 — 221.
  18. Elliot R.J., Wedgvyood F.A. The temperature dependance ofmagnetic ordering in the heavy rare earth metals. Proc. Phys.Soc., 1964, v.84, N 537, p.63−75.
  19. RothL.M., LeigerH.J., Kaplan T.A. Generalization of the Ruderman interaction for nonspherical Fermi surfaces.- 162
  20. IshikawaY., TajamaK., BlochD., Roth M. Helical spinstructure in manganese silicide. Solid St. Com., 1976, v. 19, N 6, p. 525 — 528.
  21. Паташинский A.3., Покровский В.JI. Флуктуационная теория фа -зовых переходов. М.: Наука, 1982. 381 с.
  22. Г. Фазовые переходы и критические явления. М.: Мир, 1973, 419 с.
  23. Л.Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика. М.: Наука, 1964. 567 с.
  24. Oguchi Т. A theory of antiferromagnetism. II. Progr. Theor.
  25. Phys., 1955, v. 13, И 2, p. 148 159. 32″ Гинзбург B.JI. Несколько замечаний о фазовых переходах второго рода и микроскопической теории сегнетоэлектриков. — ФТТ, I960, т. 2, № 9, с. 2031 — 2043.
  26. А.П. К теории рассеяния света вблизи точек фазового перехода второго рода. ЖЭТФ, 1959, т.36,№ 3, с. 810 — 818.- 163
  27. Kadanoff L.P. Static phenomena near critical points: theory and experiment. Rev. Mod. Phys., 1967, v. 39, И 2, p. 395 — 431.
  28. Паташинский A.3., Покровский В.JI. О поведении упорядочивающихся систем вблизи точки фазового перехода. ЖЭТФ, 1966, т. 50, вып. 2, с. 439 — 4471.
  29. К., Когут Дж. Ренормализационная группа и? -разложение. М.: Мир, 1975, 256 с.
  30. И.Е. 0 характере фазовых переходов в геликои -дальное или синусоидальное состояние магнетиков. ЖЭТФ, 1977, т. 72, № 5, с. 1930 — 1945.
  31. BeanG.P., RodbellR.S. Magnetic disorder as a first order phase transformation. Phys. Rev., 1962, v.126, li 1, p. 104 — 115.39
  32. J Гражданкина И. П. Магнитные фазовые переходы I рода. УФН, 1968, т. 96, вып. 2, с. 291 325.
  33. Blume M. Theory of the first-order magnetic phase change in
  34. UO. Phys. Rev., 1966, v.141, M 2, p. 517 — 524.
  35. AringK., Sievers A.J. Thermal conductivity and far-infrared absorption of U02. J. Appl.Phys., 1967, v. 38, N 3, p. 1 496 — 1498.
  36. Huang Ii.L., Orbach R. Biquadratic superexchange. Phys. Rev. Lett., 1964, v. 12, H 11, p. 275 — 276.
  37. В loch D., Vettier C., Birlett P. Phase transmition in man -ganese oxide at high pressure. Phys. Lett., 1980, v. 75, N 4, p. 301 — 303.
  38. M.A., Городецкий E.E., Запрудский B.M. Фазовые переходы с взаимодействующими параметрами порядка. УФН, 1981, т. 133, вып. I, с. 103 — 137.
  39. Kerszberg М., Mukamel D. Fluctuation induced first-order transitions and symmetry-breaking fields. Phys. Rev., 1981, v. B23, N 8, p. 3943 — 3969.
  40. Я.А. Теплоемкость никеля вблизи точки Кюри. -ФТТ, 1966, т. 8, вып. 4, с. 1306 1308.
  41. Я.А. Электррпроводность никеля вблизи точки Кю -ри. ФТТ, 1967, т. 9, вып. 5, с. 1529 — 1530.
  42. Я.А., Ромашина Т. Ю. Теплоемкость железа вблизи точки Кюри. ФТТ, 1965, т. 7, вып. 8, с. 2532 — 2533.
  43. Я.А., Ромашина Т. Ю. Электропроводность железа вблизи точки Кюри. ФТТ, 1967, т.9, вып. 6, с. 1851 — 1852.
  44. Fisher М. Е•, Langer J.S. Resistive anomalies at magnetic critical points. -Phys. Rev. Lett., 1968, v.20,N 13, p.665 -668.
  45. B.M., Паташинский А. З. Аномалия сопротивления ферро- и антиферромагнитных металлов вблизи точки магнитного упорядочения. В кн.: Работы по физике твердого тела. Новосибирск: Наука, 1968, вып. 3, с. 97- 112.
  46. Mackintosh A .R. Magnetic ordering and the electronic structure of rare-earth metals. -Phys. Rev. Lett., 1962, v.9,1. N 3, p. 90 93.
  47. MiwaH. Electrical resistivity associated with screw-type spin arrangements. Progr. Theor. Phys., 1962, v. 28, W 1, p. 208 — 210.
  48. Suezaki Y., Mori H. Dynamical critical phenomena in magne -tic systems. Progr. Theor. Phys., 1969, v. 41, N 5″ p.. 1177 — 1189.
  49. Hall P.M., Legvold S., SpeddingFJI. Electrical resistivity of dysprosium single crystal. -Phys. Rev., 1960, v. 117,1. К 4, p. 971 973.
  50. Б tranburg D, L., Legvold S., SpeddingF.H. Electrical and magnetic properties of holmium single crystals. Phys. Rev., 1962, v. 127, N 6, p. 2046 — 2051.
  51. Green R.W., Legvold S., SpeddingF.H. Magnetization and- 166 electrical resistivity of erbium single crystals. Phys. Rev., 1961, v. 122, N 3, p. 827 — 830.
  52. Edwards L.R., Legvold S. Transport properties of thulium single crystals. -Phys. Rev., 1968, v. 176, N 2, p.753 -760.
  53. MuirW.B., Strom-Olsen J .0. Electrical resistance of single-crystal single-domain chromium from 77 to 325° K. -Phys. Rev., 1971, v. 4B, H 3, p. 988 991.
  54. Akiba C., Mitsui T. The critical exponent of the aniso -tropic electrical resistivity in the vicinity of the lieel temperature of cromium, J. Phys. Бос. Jap., 1972, v. 32, N 3, p. 644 — 652.
  55. BellanR.V., Coles B. R, Magnetic Brilluen-zone effects in the electrical, resistivity of manganese and some manga. -nese alloys. Proc. Phys. Бос., 1963, v. B2, N 525, p. 121 — 126.
  56. Alexanders., Helman J.S., Balberg.I. Critical behavior of the electrical resistivity in magnetic sistems. Phys. Rev., 1 976, v. B13, N 1, p. 304 — 315.
  57. Kasuya Т., Kondo A. Anomalous resistivity near Curie temperature due to the critical scattering. Solid St. Comm., 1974, v. 14, N 3, p. 253 — 256.
  58. Е.Б., Бессергенев В. Г., Боярский JI.А., Ковалевская Ю. А., Чистяков О. Д., Савицкий Е. М. Критические индексы аномалий электросопротивления образцов диспрозия высокой чистоты в окрестности точки Нееля. -ФТТ, 1982, т.24,№ 1,с.245−252.
  59. E.A. Электропроводность ферромагнитных металлов при низких температурах. ФММ, 1958, т. 6, № 2, с. 203 — 213.
  60. Е.А., Волошинский А. Н. К вопросу о магнитной части электросопротивления ферромагнетиков при низких температурах. Труды X международной конференции по физике низких температур. М.: ВИНИТИ, 1966, т. 4, с. 105 — 107.
  61. YamadaK., Takada S. On the electrical resistivity of antiferromagnetic metals at low temperatures. Progr. Theor* Phys., 1974, v. 52, N 4, p. 1077 — Ю93
  62. BaberV/.G. The contribution to the electrical resistance of metals from collisions between electrons. Proc. Roy. Soc, 1937, v. 158 A, p. 383 — 396.
  63. Е.И., Галкина O.C., Черникова Т. Н. Электрическое сопротивление железа никеля и сплавов никеля с медью при низких температурах. ЖЭТФ, 1958, т.34,№ 5,с.1070−1076.
  64. Е.Е., Судовцев А. И. Особенности температурной зависимости электросопротивления ферромагнитных металлов при низких температурах. ЖЭТФ, 1962, т.42,№ 4,с.1022−1026.
  65. Н.В., Старцев В. Е. Особенности температурной зависимости электросопротивления гадолиния и иттербия при низких температурах. -ЖЭТФ, 1964, т.46,№ 2, с. 457 459.
  66. Mackintosh A .R. Energy gaps in spin-wave spectra. Phys. Lett., 1963, v. 4, IT 5, p. 140 — 142.
  67. H.B., Дякина В. П., Новоселов В. А., Старцев В. Е. Особенности температурной зависимости электросопротивления диспрозия при низких температурах.-ФММ, 1966, т.21,№ 5,с.674−677.
  68. А.В., Николаев М. Ю. Спектр спиновых волн в редкозе -мельных металлах. ЖЭТФ, 1982, т. 82, № 4, с. 1287 — 1290.
  69. В.II., Волкенштейн Н. В. О магнитной части электросо -противления ферромагнетиков при низких температурах. -ФММ,. 1968, т. 26, № 4, с. 628 633.
  70. YamadaH., TakadaS. Magnetoresistance due to electron -spin scattering in antiferromagnetic metals at low temperatures. Progr. Theor. Phys., 1973, v. 49, N 5, p. 1401 -1419.
  71. YamadaH., TakadaS. Magnetoresistance of antiferromagne -tic inetals due to s-d interaction. J" Phys. Soc. Jap., 1973, v. 34, N 1, p. 51 — 57.
  72. Brankin P.R., EasthamA.R., RhodeB R.G. A simple integra -ting magnetometer. J. Phys. E., 1970, v. 3, li 4, p. 312 314.
  73. М.Б., Ткаченко A.H. Магнитоэлектрические микровебер-метры. JI.: Энергия, 1973, 112 с.
  74. И.М., Азбель М. Я., Каганов М. И. Электронная теория металлов. М.: Наука, 1971, 415 с.
  75. Arco A.J., Marcus J.Л., Read V/.A. High-field galvanomag -netic effects in antiferromagnetic chromuim. Phys. Rev., 1968, v. 176, N 2, p. 671 — 683.
  76. B.H., Миронов K.E., Брыгалина Г. П., Стариков М.А. Магнитные свойства металлического европия в области 80
  77. К. Новосибирск, 1976,19 с. — Рукопись представлена Институтом неорганической химии СОАН СССР. Деп в ВИНИТИ,№ 1426−76.
  78. Я.А., Стрелков П. Г. Автоматическое управление адиабатизацией калориметрических измерений. Прикл. мех и техн. физ., I960, т. 3, с. 194- 197.
  79. В.И. Магнитные измерения. М.: Изд-во МГУ, 1963, 285 с.
  80. Л.А., Стариков М. А. Вибрационный магнитометр с компенсирующей катушкой. В кн.: Работы по физике твердого тела. Новосибирск: Наука, 1967, вып. 2, с. 191 — 202.
  81. А.Г., Боярский Л. А., Диковский В. Я. Особенности маг -нитного поведения геликоидальной структуры в европии. ФНТ, 1979, т. 5, № 3, с. 253 259.
  82. Colvin R.V., A rais S., Peck J.M. Paramagnetic behavior ofmetallic cerium and europium. Phys. Rev., 1961, v.122, И 1, p. 14 — 18.
  83. KlemmY/., Bommer H. Zur Kennetic der Mettalle der seltenen Erden. Z. anorg. u. allgem. Chenu, 1937, B231″ в. 138 — 171.
  84. BozorthR.M., Van Vleck J .11. Magnetic susceptibility of metal europium. -Phys. Rev., 1960, v. 118,11 6, p.1493−1498.
  85. Mareianovsky M.J.', LipsittH. A, Electrical resistivity ofchromium in the vicinity of the Heel temperature. J. Appl. Phys., 1961, v. 32, 1J 7, p. 1238 — 1240-
  86. Headen G, T, Sze IT.H. Fluctuations and critical indices near the Heel temperature of europium. Colloq. Int. CURS, 1970, v. 2, H 180, p. 1 09 — 117.
  87. Janos St., Peher A., Dudas J. The electrical resistance anomaly of europium below the Neel temperature. Acta Phys. Slov., 1976, v. 26, N 3, p. 211 — 212.
  88. Ю9. Бессергенев В. Г., Диковский В. Я. О трикритическом поведении европия вблизи точки Нееля. Новосибирск, 1982. — 15 с. (Препринт/ Ин-т неорган, химии: 83 — I). 110 Химмельблау Д. Анализ процессов статистическими методами. -М.: Мир, 1973, 957 с.
  89. Gerstein B. G,, Jelinek F .J., Mullaly J.R., Shickell W .D., Spedding F .H. Heat capacity of europium from 5 300 К. -J. Chem. Phys., 1967, v. 47, N 12, 5194−5201.
  90. А.С., Долженко В. Ф. Низкотемпературные фазовые переходы в неодиме, тулии и европии. В кн.: ХХП Всесоюзное совещание по физике низких температур: Тез.докл.Кишинев, 1982.
  91. Б as tov- T.G., Street R. Magnetic structure of field-cooled and stress cooled chromium. Phys. Rev., 1966, v. 141, N 2, p. 5Ю — 516.
  92. Ando M., Hosoya S. Size, aaid behavior of antiferromagnetic domains in Cr directly observed with X-ray and neutron to- 171 pography. J. Appl. Phys., 1978, v. 49, H 12, p. 6045 — 6051.
  93. Lounasmaa O.V. Specific heat of europium and ytterbium metals between 3 and 25 0 K. Phys. Rev., 1966, v. 143, H 2, p. 399 — 405.
  94. Meaden G, T., Sze N.Ii. Thermoelectric power of annealed and stroined metal between 10 and 300° K. J. Low Temp. Phys., 1969, v. 1, К 6, 567 — 576. th
  95. Zanowick R.L., Wallace W.E. Perromagnetism in Би II. -Phys. Rev., 1962, v. 126, 11 2, p. 537 539.121 • Справочник химика, до полнит, том. JI.: Химия, 1968. 810 с. 122. .Llustachi A., Mossbauer studies of Eu and Yb hidrides. J.
  96. Phys. Chem. Solids, 1974, v. 35, N 10, p. 1447 1448.
  97. Ii ere son N, G., Olsen С .E., Arnold G.P. Neutron diffraction studies onEuO. Phys. Rev., 1962, v. 127, N 6, 2101−2104.
  98. Achard J.C. Sur la reduction du sesquioxyde d' europium et la preparation du protoxide d’europium. Compt. Rend., 1960, t. 250, N 18, p. 3025 — 3026.
  99. Spedding F .H., Hanak J.J., Daane A.H. The preparation and properties of europium. AIIvIE Trans., 1958, v. 212, p. 379 — 383.- 172
  100. Loh E., Chein C.L., Walker J.С. Sublattice magnetization of dysprosium near the Ne el point" Phys. Lett", 1974, V. A49, IT 5, p. 357 — 358.
  101. Eckert J", Shirane G .A. Neutron diffraction of the critical exponent for the n = 4 system holmium.- Solid St. Comm., 1976, v. 19, N 9, P. 911 912.
  102. Werner S.A., Arrott A., Kendrick H. Temperature and magnetic field dependence of antiferromagnetism in pure chromium. Phys. Rev., 1967, v. 155, N 2, p. 528 — 539.
  103. А.А. Исследование фазовых переходов и критических явлений в магнетиках методом мессбауэровской спектроскопии: Автореф. Дис. канд. физ. мат. наук. — M. 1980, 18 с.
  104. Suter R.M., Hohenemser С. Review of measurements of critical exponent beta in simple magnetic systems. J. Appl. Phys., 1979, v. 50, N 3, p. 1814 — 1816.
  105. Fraser B.C., Shirane G., Cox D.E., Olsen C. E* Neutron diffraction study antiferromagnetism in UOg. Phys. Rev., 1965, v. 140, N 4A, p. 1448 — 1452.
  106. Morosin B. Exchange effects in MnO and MnS. Phys. Rev., 1970, v. B1, N1, p. 236 — 243.
  107. Clendenen R.L., Drickamer H.G. Lattice parameters of nine oxide and sulfides as a function of pressure. J. Chem. Phys., 1966, v. 44, N 11, p. 4223 — 4228.
  108. Bestuyaku H. First order transition and critical neutron scattering in chromium* Phys. Rev, Lett", 1979, v. 42, N 8, p. 536 — 540,
Заполнить форму текущей работой

Сдать сессию!